当前位置：首页 > 产品中心
等離子體脈衝能
等離子體脈衝能
2023-12-04T20:12:49+00:00
激光脉冲在等离子体中的压缩分裂
2008年6月4日 倍临界 密度的等离子体中的自压缩和分裂现象* 提高等离子体密度和入射激光强度以及减小脉冲宽度可以在更短的传 输距离获得有效的激光脉冲压缩，压缩后的脉 2023年1月6日 近期，中科院等离子体物理研究所核聚变大科学团队发挥体系化建制化优势，取得了系列原创性的前沿物理基础研究成果。 1月7日，国际学术期刊《科学进展 中国科学院等离子体物理研究所概述 等离子体（又称电浆），是物质状态之一，是物质的高能状态。 其物理性质与固态、液态和气态不同。 等离子体和气体一样，形状和体积不固定，会依着容器而改变。 等离子体有接近完美的导电率，也会在磁场的作 等离子体（plasmonics） 知乎2023年10月17日 未知物成分分析，配方还原，检测分析，异物分析，产品研发滴滴 具体到ICPMS分析的时候，前处理显得就更为重要了，因为它对基体的耐受性要比原子吸收、原 【必看】ICPMS的前处理7大法宝！ 知乎它适用于研究稠密等离子体的宏观性质如平衡、宏观稳定性等问题，也适用于研究冷等离子体中的波动问题。 然而，由于它不考虑粒子的速度 空间分布函数 ，因此，它无法揭示出波 等离子体物理（物理学学科名称）百度百科
等离子体激励气动力学探索与展望
2022年3月23日 等离子体激励是等离子体在电磁场力作用下运动或气体放电产生的压力 、 温 度 、 物性变化 , 对气流施加的一种可控扰动 局域 、 非定常等离子体激励作用下 , 2002年3月12日 脉冲与等离子体相互作用中产生的轴向磁场的实验和理论研究尚属空白。本项目包括两大方面的内容：高次谐波[15，16]和不稳定性的理论计算和超短激光脉冲 与 超短超强激光与等离子体相互作用 ULTRASHORT AND 2019年7月1日 光与等离子体相互作用时产生的高能质子束具有能 量高、束流强度大、脉宽窄和方向性好等特点，在等 离子体成像诊断技术、温热稠密物质产生、质子医学 治疗、 等离子体初始温度对强激光与等离子体相互作用 中的高能质子 2023年7月21日 高蕻课题组在自旋轨道态选择的电荷转移反应研究中取得重要进展 碰撞电荷转移反应广泛存在于星际介质、行星大气、等离子体等复杂气相环境中，从分子层面 高蕻课题组在自旋轨道态选择的电荷转移反应研究中取得重要 2016年12月3日 件下等离子体光谱均出现增强, 对原子光谱Cu I 5218 nm的最大增强因子分别为2和12, 磁空混合作用等 离子体离子光谱增强效果大于纯空间约束情形 在磁空混合约束作用下, 光谱增强在小延时来源于磁场约束 产生, 而大延时为空间约束产生磁空混合约束激光诱导 Cu 等离子体光谱特性
激光等离子体相互作用：理论和应用 知乎
2021年10月30日 超短脉冲激光辐照气体后，脉冲前沿产生等离子体，后方驱动等离子体尾波，捕获电子将之加速到 \text{GeV} 能标。 激光更强时，将在尾波处产生排开电子的离子泡，离子的空间电荷场将电子拉进空泡加速到 \text{GeV} 能标。高功率激光辐照薄箔靶后，施加的辐射压即有质动力推动电子运动，它们又被 2020年1月20日 金属腔室内气体压强为80 kPa, 不同脉冲能 量激光诱导空气等离子体的1100—2400 nm范围 内红外辐射光谱如图2所示 由图2可知, 空气等 离子体的红外光谱由连续谱和线状谱两部分组成, 随着激光能量的增加, 空气等离子体的红外辐射的 连续谱和线状谱强 Near infrared characteristics of air plasma induced by 2020年1月20日 金属腔室内气体压强为80 kPa, 不同脉冲能 量激光诱导空气等离子体的1100—2400 nm范围 内红外辐射光谱如图2所示 由图2可知, 空气等 离子体的红外光谱由连续谱和线状谱两部分组成, 随着激光能量的增加, 空气等离子体的红外辐射的 连续谱和线状谱强 Near infrared characteristics of air plasma induced by 2008年9月9日 纳秒脉冲的损伤形貌特点进行深入地理解本文着重研究了相同脉宽的激光脉冲聚焦通过 玻璃时的损伤 形貌特点及 成机理给出了高斯脉 冲在空间沉积能量的分布函数，同时给出了激光等 离子体产生冲击波的压强表达式，由此分析了脆性 玻璃材料的断裂形貌纳秒激光在 ! 玻璃中聚焦的损伤形貌研究 物理学报2020年12月10日 2 2刻蚀机制 刻蚀机理的解释适用于所有类型的等离子体技术，不局限于RIE。 通常，等离子体刻蚀是化学刻蚀，不是物理刻蚀，这意味着固体原子与气体原子反应形成化学分子，然后从基片表面移除形成刻蚀。 因为VDC的存在，通常存在一定的基片溅 一篇文章读懂等离子体刻蚀 知乎
碳纳米管阴极的短脉冲爆炸场 发射与等离子体膨胀
2008年3月19日 图2 一次双脉冲发射实验中两极电压和发射电流的典型波形 根据爆炸电子发射理论，两个脉冲发射的发射 电流的差距主要是因为在发射过程中产生了阴极等 离子体[0—,]$已有研究表明碳纳米管在高压脉冲电 场下的电子发射是场致爆炸发射，在发射过程中产2005年3月20日 力对电子密度分布的影响’!"# , 的长脉冲激光与 线性等离子体层相互作用时，光场的有质动力引发 了等离子体的密度轮廓修正[!，)]’由于光场与等离子 体的作用时间相对较长，离子和电子都能对光场作 出响应，等离子体依然保持准中性特征，其密度轮廓飞秒强激光作用下线性等离子体层中 光场和电子密度的自洽分布2005年3月19日 体$激光B 靶耦合过程中在靶的表面形成向外膨胀 的高温等离子体，高温等离子体通过电子热传导和 辐射热传导可以将能量传至高密度的区域$激光等 离子体中被热电子加热的一薄层烧蚀区是一个极强 的@ 射线发射源[2]，利用它的辐射加热靶可以获得对激光等离子体中 射线的产生与辐射加热研究2008年6月4日 对脉冲压缩能维持极高的强度水平，并且激光与等 离子体相互作用提供给脉冲压缩所需要的非线性* 而激光在等离子体中的脉冲演化，就是由于激光强 度引起的非线性效应和等离子体群速 色散（KL;） 效应相互竞争的结果* 等离子体的折射率与 激光脉冲在等离子体中的压缩分裂2018年12月3日 针穿过磁 化的等 离子体 介 质时，会 发生法 拉第旋 转现 象即 偏振 面将 以磁 场方 向为 轴偏 转。这是 图 4 中给出的是 Li，Séguin 等人用单能 (PDF) 激光等离子体强磁环境研究进展 ResearchGate
近玻尔速度能区高电荷态离子与激光等离子体 相互作用实验
2023年7月6日 度的离子能损实验数据; 研究了在等离子体中 He离子的激发态对有效电荷与离子能损的影响; 观察到了低能区离子在等离子体中存在集体效应 并影响离子的能损等 随着离子能量的降低以及等离子体密度的 升高, 离子与等离子体相互作用过程将愈加复杂 例如, 在近2022年8月19日 锂离子电池集流体金属电极表面等 离子体智能处理装置 低碳能源 黄成硕 9 辽宁科技大学 介质阻挡放电低温等离子体耦合 用于脑胶质瘤治疗的纳秒脉冲等离 子体源的研制 生命健康 朱凯 86 北京理工大学 等离子体超氧除菌随行 2022 年全国大学生等离子体科技创新竞赛 推荐进入决赛作品 2021年5月8日 和射流放电等 而不同放电特性的等离子体表面处 理所产生的效果也不同 图1总结了NTP在材料表面处理及功能化过 程中的相关内容, 主要包括激励产生等离子体的等 离子体源、NTP材料表面处理及功能化工艺、NTP材料表面处理及功能化具体的应用领域 其Recent progress of nonthermal plasma material surface 2013年11月6日 的位置保持、姿态控制和编队飞行等任务，具有广 阔的应用前景[1]。PPT羽流中包含推进剂分解电离产生的电 子、离子和中性粒子，羽流所引发的等离子体、电 磁、热等环境会对航天器产生溅射腐蚀、沉积污 染、电磁干扰和热负荷等效应，影响航天器的脉冲等离子体推力器羽流场数值分析 NUDT2015年7月19日 入 离子束与等离子体的相互作用研究对重离子束 驱动的高能量密度物理中重离子束的传输问题及 惯性约束聚变中的快点火和自持燃烧过程有着重 要的意义[6 11] 离子束在等离子体中的阻止本领一般可以表 示为: S = dE dx = Sbe +Sfe +Sfi +Sne; 其中, Sbe 低能质子束在氢等离子体中的能损研究
相对论效应对激光在等离子体中的共振吸收的影响
2006年9月28日 射光场的逐渐增大，吸收率逐渐降低, 当入射光强超过’ / "#" 0123% 时，由于超短激光脉冲本身在等离子体中 产生相对论效应、等离子体波破裂效应，以及参量不稳定过程激发等，吸收系数随着激光强度又开始增加, 固定等2022年3月23日 状态会发生显著变化, 进而实现气动性能的提升 国际上对介质阻挡放电等离子体激励、等 离子体合成射流激励及其调控附面层、分离流动、含激波流动等开展了大量研究 等离子 体激励调控气流呈现显著的频率耦合效应, 等离子体冲击流动控制是提升调控效果的等离子体激励气动力学探索与展望2022年11月22日 A等离子体电子加速器的一般特征 1有质动力和库仑力 最简单的LWFA由聚焦到受限气体或预电离低密度等离子体中的单个强激光脉冲组成。 对于气体靶，脉冲的前沿电离气体，产生等离子体。 然后，脉冲的强部分通过“有质运动”压力将等离子体电子从其 等离子体加速器的结构和粒子束 知乎2005年7月21日 体空间动力学特性方程联系起来，对)*+$0’/$,#’ 1# （)*）薄膜的激光沉积特性进行了数值模拟计算0 ( 理论模型 高强度脉冲激光照射靶材，靶材吸收激光的能 量并在靶表面形成较高温度的高密度等离子体，等 离子体迅速向真空膨胀，并在基片上沉积成薄膜0一!# 薄膜脉冲激光沉积过程的机理研究2018年7月19日 4期 王永刚，等：基于半导体开关和脉冲变压器的高压脉冲电路的过电压抑制 25 1 引 言 宇宙中，99% 的物质以等离子体状态存 在[1,2]。其中，等离子体由电子、离子和中性粒 子组成。据热力学平衡程度，可将等离子体分为 3 种类型。其中，在 基于半导体开关和脉冲变压器的高压脉冲电路的 过电压抑制
(PDF) Atmosphericpressure pulsed gas discharge and
2016年3月31日 离子体合成射流激励等 多种激励特性研究，翼型、叶珊、压气机等离子体流动控制研究 [75]。 控制研究，实验结果表明纳秒脉冲能 高效地控制边 2005年8月19日 小值 这时，除了真空与等离子体边界附近以外，等 离子体中的激光场几乎完全消失了 后来由于缺乏 激光场有质动力的支持使得等离子体的密度调制回 落，激光脉冲又可以传入低密度等离子体区域了 4$(5 物 理 学 报 24 卷激光脉冲诱导的等离子体密度调制及其产生的 相位反射2020年10月7日 12 介质阻挡放电等离子体简介 介质阻挡放电（DBD）是一种被绝缘介质阻挡层隔开的两个电极之间的高压放电，该绝缘介质阻挡层多覆盖在电极上，也存在悬挂于放电空间中的特殊形式，当在两电极处施加交流电压时，该结构起作用，使空间中产生电流 [1 介质阻挡放电等离子体简介 知乎2021年6月9日 体的研究, 表明了驱动射频和离子离子等离子体 的本征频率之间还存在着耦合共振行为, 使得等离 子体中的离子分布呈现明显的空间条纹分布特征 氧气放电被长期应用于光刻胶的灰化[16]、聚 合物膜的表面改性[17,18]以及硅的表面氧化[19,20]Axial diagnosis of radiofrequency capacitively coupled 2017年9月20日 利用探针辅助的脉冲激光诱导负离子剥离诊断技术对掺入5% O2 的容性耦合Ar等离子体电负特性进行 了诊断研究 首先详细解析了脉冲激光剥离后探针的电信号, 分析了探针偏压在低于或高于空间电位下的探甚高频激发的容性耦合 Ar O 等离子体电负特性研究 O
【科普】等离子体武器 知乎
2020年6月25日 等离子体的基本概念 [1] 等离子体是和固体、液体、气体同一层次的物质存在形式． 是由大量带电粒子组成的有宏观空间尺度和时间尺度的体系。在地球环境中，自然界等离子体只存在于远离地球表面的电离层及其以上空间或寿命很短的闪电中，但是在整个宇宙中，我们目前已经知道的绝大部分物质 2009年1月16日 速的离子呈现出准单能的能谱分布*整体的离子能 量分布是在宽的能谱上叠加了一个准单能的峰* 然而，模拟结果表明，并不是所有的冲击波经过 的离子都能被加速*从图（2）可以注意到在所经历 的电场高峰中有一个低谷*这是因为加速离子经历强激光与稠密等离子体作用引起的 冲击波加速离子的研究2018年11月19日 描述了ALD的技术原理以及历史发展和 应用现状，并分析了其主要的优缺点，并针对其必须依赖热能的不足提出了靠等 离子体技术来改进的办法。概述了等离子体技术的发展和应用现状。 第2章脉冲调制等离子体技术在ALD系统中的应用。等离子体增强原子层沉积技术研究pdf2020年1月17日 金属腔室内气体压强为80 kPa, 不同脉冲能 量激光诱导空气等离子体的1100—2400 nm范围 内红外辐射光谱如图2所示 由图2可知, 空气等 离子体的红外光谱由连续谱和线状谱两部分组成, 随着激光能量的增加, 空气等离子体的红外辐射的 连续谱和线状谱强 纳秒脉冲激光诱导空气等离子体的 近红外辐射特性2021年1月25日 该系统主要包含垂直加压系统、水冷系统、气氛控制系统，脉冲电流发生器和控制器等。 粉末材料堆叠在烧结模具腔室中，在轴向压力和脉冲电流的共同作用下，温度迅速升高到高于环境温度 1000~2500 ℃ ，从而在几内就能生产出高质量的烧结体。SPS放电等离子烧结 机理简介上海皓越真空设备有限公司
纳秒脉冲气体放电中逃逸电子束流的研究
2014年4月23日 等[1 4], 同时也导致很多不同于常规放电的特性: 不能充分形成流注、击穿电压较高、放电出现多通 道等[2 4] 以上特点导致纳秒脉冲气体放电机理十 分复杂, 传统理论如汤逊雪崩理论和流注理论等均 不能很好解释快脉冲放电下的异常现象[5 9] 目前2023年9月16日 等离子体振荡频率快的话，说明等离子体内部的库伦作用能在很短的时间把静电场中和掉这个时候如果你入射的电磁波频率低，那么你的电磁波还没有来得及oscillate 的时候，等离子体内部的静电力就已经把你消灭掉了。反之，如果你入射电磁波 等离子体入门(二): 等离子体频率 知乎2009年6月10日 图的时间分辨率由探测光的脉宽决定，约为" #$!等 离子体尺寸的确定可以通过对高精度尺子的阴影图 的处理获得!该实验装置一个作用脉冲只能获得一 幅干涉图! 图% 是激光击穿空气形成等离子体的典型序列 图，其中作用激光脉冲能量为’ ()，延迟时间分别干涉法诊断由纳秒激光诱导产生的大气 等离子体的电子密度2013年1月31日 非线性逆韧致吸收发生在激光强度足够高时。 设计：李波 激光在等离子体中的吸收 反常吸收 非碰撞机制，使激光能量转化为等离子体波能量的过 程。这些波所携带的能量通过各种耗散机制转化为等 离子体热能，也会使等离子体升温。第二节激光与等离子体相互作用 豆丁网2021年8月12日 负离子发生器产生的负离子多了后，自然会变成少量的臭氧； 臭氧发生器 工作时，也会形成一定的负离子。 1、臭氧：臭氧是氧气的 同素异形体 ，在常温下，它是一种有特殊的草、鱼臭味的淡蓝色气体。 主要存在于距地球表面20千米的 同温层 下部的 臭氧 负离子发生器、臭氧发生器与等离子发生器有什么区别和用途
【物理论文】激光等离子体屏蔽现象的实验研究 豆丁网
2015年2月25日 南京理工大学硕士学位论文激光等离子体屏蔽现象的实验研究姓名：****请学位级别：硕士专业：光学指导教师：**武中文摘要本文首先根据等离子体理论、激光传播原理和Saha方程简要分析了激光击穿靶面形成等离予体的过程和激光与靶面等离子体的相互作用。2016年12月3日 件下等离子体光谱均出现增强, 对原子光谱Cu I 5218 nm的最大增强因子分别为2和12, 磁空混合作用等 离子体离子光谱增强效果大于纯空间约束情形 在磁空混合约束作用下, 光谱增强在小延时来源于磁场约束 产生, 而大延时为空间约束产生磁空混合约束激光诱导 Cu 等离子体光谱特性2021年10月30日 超短脉冲激光辐照气体后，脉冲前沿产生等离子体，后方驱动等离子体尾波，捕获电子将之加速到 \text{GeV} 能标。 激光更强时，将在尾波处产生排开电子的离子泡，离子的空间电荷场将电子拉进空泡加速到 \text{GeV} 能标。高功率激光辐照薄箔靶后，施加的辐射压即有质动力推动电子运动，它们又被 激光等离子体相互作用：理论和应用 知乎2020年1月20日 金属腔室内气体压强为80 kPa, 不同脉冲能 量激光诱导空气等离子体的1100—2400 nm范围 内红外辐射光谱如图2所示 由图2可知, 空气等 离子体的红外光谱由连续谱和线状谱两部分组成, 随着激光能量的增加, 空气等离子体的红外辐射的 连续谱和线状谱强 Near infrared characteristics of air plasma induced by 2020年1月20日 金属腔室内气体压强为80 kPa, 不同脉冲能 量激光诱导空气等离子体的1100—2400 nm范围 内红外辐射光谱如图2所示 由图2可知, 空气等 离子体的红外光谱由连续谱和线状谱两部分组成, 随着激光能量的增加, 空气等离子体的红外辐射的 连续谱和线状谱强 Near infrared characteristics of air plasma induced by
纳秒激光在 ! 玻璃中聚焦的损伤形貌研究 物理学报
2008年9月9日 纳秒脉冲的损伤形貌特点进行深入地理解本文着重研究了相同脉宽的激光脉冲聚焦通过 玻璃时的损伤 形貌特点及 成机理给出了高斯脉 冲在空间沉积能量的分布函数，同时给出了激光等 离子体产生冲击波的压强表达式，由此分析了脆性 玻璃材料的断裂形貌2020年12月10日 2 2刻蚀机制 刻蚀机理的解释适用于所有类型的等离子体技术，不局限于RIE。 通常，等离子体刻蚀是化学刻蚀，不是物理刻蚀，这意味着固体原子与气体原子反应形成化学分子，然后从基片表面移除形成刻蚀。 因为VDC的存在，通常存在一定的基片溅 一篇文章读懂等离子体刻蚀 知乎2008年3月19日 图2 一次双脉冲发射实验中两极电压和发射电流的典型波形 根据爆炸电子发射理论，两个脉冲发射的发射 电流的差距主要是因为在发射过程中产生了阴极等 离子体[0—,]$已有研究表明碳纳米管在高压脉冲电 场下的电子发射是场致爆炸发射，在发射过程中产碳纳米管阴极的短脉冲爆炸场 发射与等离子体膨胀2005年3月20日 力对电子密度分布的影响’!"# , 的长脉冲激光与 线性等离子体层相互作用时，光场的有质动力引发 了等离子体的密度轮廓修正[!，)]’由于光场与等离子 体的作用时间相对较长，离子和电子都能对光场作 出响应，等离子体依然保持准中性特征，其密度轮廓飞秒强激光作用下线性等离子体层中 光场和电子密度的自洽分布2005年3月19日 体$激光B 靶耦合过程中在靶的表面形成向外膨胀 的高温等离子体，高温等离子体通过电子热传导和 辐射热传导可以将能量传至高密度的区域$激光等 离子体中被热电子加热的一薄层烧蚀区是一个极强 的@ 射线发射源[2]，利用它的辐射加热靶可以获得对激光等离子体中 射线的产生与辐射加热研究